在多絲情況下，由于鋼毛間的相互影響，鋼毛周圍的磁場特 將發(fā)生變化。圖9表示切面為150μm×50μm的兩根鋼毛在 方向相距l(xiāng)（μm）時，其間 By dBy dy 的變化。由圖中曲線看出的 互影響造成鋼毛表面的磁場磁力較高，而中間區(qū)域較小；當(dāng) l =200μm時，其效應(yīng)與單絲介質(zhì)基本相同，鋼毛間的相互影響已 可忽略。 上面討論了單絲介質(zhì)的幾何尺寸效應(yīng)和形狀效應(yīng)。由求解過 可知，上述結(jié)論只適用于鋼毛未達(dá)磁飽和時的情況。由于鋼毛 和磁化后，其磁場梯度不再隨 B0的升高而增大，因而鋼毛在 場中的效應(yīng)將與未飽和時有所不同。 在多絲情況下，由于鋼毛間的相互影響，鋼毛周圍的磁場特 將發(fā)生變化。圖9表示切面為150μm×50μm的兩根鋼毛在 方向相距l(xiāng)（μm）時，其間 By dBy dy 的變化。由圖中曲線看出的 互影響造成鋼毛表面的磁場磁力較高，而中間區(qū)域較??；當(dāng) l 對于矩形鋼毛，當(dāng)將其軸向垂直于磁場方向置于磁場中并研 究其中間區(qū)段的磁場特性時，可以忽略其兩端的邊緣效應(yīng)而將問 題理想化為兩維場進(jìn)行研究。 有限差分法原則上是用于求解閉合場域內(nèi)函數(shù)數(shù)值解的方 法 ［4］ 。由于鋼毛對周圍磁場的影響從理論上說可涉及無窮遠(yuǎn)，因 而所論場域應(yīng)是無窮大的非閉合場域；為了對所研究的問題進(jìn)行 有限差分運(yùn)算，須先合理地給定閉合邊界并確定邊界條件。 圖1 場域邊界確定圖 現(xiàn)以單絲介質(zhì)為例進(jìn)行研究。 對于圖 1所示的單絲介質(zhì)，abcd 為其橫切面，在其周圍對稱地取 定足夠大的場域邊界 ABCD，使磁 化后的 abcd對周界 ABCD及其以 外區(qū)域的影響變得很小以致可以 忽略。此時，ABCD周界上及其外 部區(qū)域的磁場已接近均勻的背景 磁場 B0。于是，周界 ABCD上的 邊界條件可分段給出為 為了更有效地應(yīng)用高梯度磁選，提高分選效率，針對以 所述的高梯度磁選體系的特點(diǎn)，對其分選過程進(jìn)行強(qiáng)化，以優(yōu) 分選體系，改善分選結(jié)果，從而使高梯度磁選的可行性增加。 實(shí)踐證明，有效的強(qiáng)化方法有優(yōu)化礦漿性質(zhì)、強(qiáng)化分散、綜合 場的應(yīng)用等。 2 優(yōu)化礦漿性質(zhì) 微細(xì)粒高梯度磁選體系中，作用在似膠體粒子上的表面力強(qiáng) 地影響弱磁性礦物的分選過程。這些表面作用有顆粒與顆粒之 的作用和顆粒與聚磁介質(zhì)之間的作用。 顆粒之間的相互作用有雙電層作用，倫敦 -范德華作用，以 磁偶極相互作用 ［2］ 。

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